Состояние спинового стекла в разбавленном ферримагнетике со случайной анизотропией

Проведено исследование политерм $\sigma_{H}(T)$ и изотерм $\sigma_{T}(H)$ намагниченности монокристаллов слаборазбавленного гексагонального ферримагнетика BaFe$_{8.4}$In$_{3.6}$O$_{19}$ (In$^{3+}$ — немагнитный ион) в интервале температур ${T=4.2\div300}$ K и статических магнитных полей ${H=0\div50}$ кЭ, ориентированных относительно гексагональной оси кристалла c под углами 0, $\pi/4$ и $\pi/2$. В малых полях наблюдаются свойства, характерные для состояния спинового стекла (CC). При Н.. 0 существуют две критические линии $T_{f1}(H)$ и $T_{f2}(H)$ (${T_{f1}(H)>T_{f2}(H)}$). $T_{f1}(H)$ соответствует появлению необратимости хода политерм намагниченности $\sigma_{H}(T)$ при нагреве и охлаждении образца, $T_{f2}(H)$ — точкам перегиба зависимостей $\sigma_{H}(T)$. Для каждого направления в кристалле существует своя пара линий $H{-}T$. В малых полях (${H\leqslant600}$ Э) обе линии следуют зависимости ${\tau\sim H^{2/3}}$, где ${\tau=1-T_{f}(H)/T_{f}(0)}$ ${T_{f}(0)=85}$ K. Механизм образования состояния CC в рассматриваемом объекте обсуждается с точки зрения кластерной модели магнитного состояния со случайной по направлению анизотропией кластеров.