Резонансные перемещения дислокаций в кристаллах NaCl в схеме ЭПР в магнитном поле Земли с импульсной накачкой

Обнаружены и исследованы резонансные перемещения дислокаций в кристаллах NaCl(Са) при совместном действии магнитного поля Земли $\mathbf{B}_{\mathrm{Earth}}$ ($\sim$66 $\mu$T) и импульсного поля накачки $\tilde{\mathbf{B}}$ достаточной амплитуды $\tilde{B}_m$ и определенной длительности $\tau$. Измеренные пики дислокационных пробегов $l(\tau)$ имеют максимум при $\tau = \tau_r\approx$ 0.53 $\mu$s. Критерием резонанса оказалось обычное условие ЭПР, в котором $g$-фактор близок к 2 и вместо частоты $\nu_r$ гармонического поля накачки фигурирует оптимальная обратная длительность импульса $\tau_r^{-1}$. Наибольшая высота пика $l(\tau)$ достигается при взаимно ортогональных ориентациях дислокаций $(\mathbf{L})$ и магнитных полей $\mathbf{B}_{\mathrm{Earth}}$ и $\tilde{\mathbf{B}}$. Поворот импульсного поля в позицию $\tilde{\mathbf{B}}\parallel \mathbf{B}_{\mathrm{Earth}}$ значительно снижает, но не “убивает” эффект. А для дислокаций, параллельных полю Земли $(\mathbf{L}\parallel\mathbf{B}_{\mathrm{Earth}})$, резонанс практически исчезает даже при $\tilde{\mathbf{B}}\perp\mathbf{B}_{\mathrm{Earth}}$. В оптимальной геометрии опытов при уменьшении амплитуды $\tilde{B}_m$ поля накачки от 17.6 до 10 $\mu$T высота пика пробегов $l_r = l(\tau_r)$ убывает всего на 7.5%, оставаясь на уровне $l_r\sim$ 10$^2$ $\mu$m, а при дальнейшем снижении $\tilde{B}_m$ до 4 $\mu$Т – быстро спадает до фоновых значений. При этом относительная плотность подвижных дислокаций аналогичным образом убывает от $\sim$90 до 40%. Обсуждаются возможные физические механизмы наблюдаемого эффекта.