О глубине экстинкции в гладком рентгеновском волноводе

На основе приближенного решения дисперсионного уравнения для динамики рентгеновского пучка, захваченного в плоский волновод с гладкими стенками, исследована зависимость глубины экстинкции излучения от оптической плотности вещества стенок и энергии рентгеновского излучения. Показано, что для углов падения рентгеновского пучка, не превышающих френелевского угла, глубина экстинкции в непоглощающей среде зависит только от разности плотностей электронов в веществе стенки и волноводного слоя $N_{e1}$ – $N_{e2}$ как $(\pi r_0(N_{e1}-N_{e2}))^{-1/2}$, где $r_0\sim$ 2.81794 $\cdot$ 10$^{-13}$ cm – классический радиус электрона. Результаты хорошо согласуются с глубиной проникновения рентгеновского излучения в поверхность, полученной из формул Френеля в приближении плоских волн при углах скольжения от нулевого до половины критического угла полного внешнего отражения.