Фазовое расслоение в напряженных катион-анион-дефицитных пленках Nd$_{0.52}$Sr$_{0.48}$MnO$_3$

Исследованы магнитные и транспортные свойства разнотолщинных катион-анион-дефицитных пленок Nd$_{0.52}$Sr$_{0.48}$MnO$_3$, а также двух пленок этой системы, полученных на различных подложках SrTiO$_3$ (STO) и LaAlO$_3$ (LAO). Показано, что разнотолщинные пленки ниже температуры $T_{\mathrm{C}}$ являются фазово-расслоенными и состоят из магнитных кластеров (капель) внутри непроводящей парамагнитной матрицы (выше температуры Нееля $T_{\mathrm{N}}$) и антиферромагнитной матрицы при $T<T_{\mathrm{N}}$. Температурные зависимости сопротивления образцов хорошо описываются в рамках поляронного механизма проводимости. Величина капель во внешнем магнитном поле $H$ = 0.01 T достигает 15 nm. Капли состоят из магнитных поляронов малого радиуса порядка 1–2 nm. Показано, что в изученных пленках капли взаимодействуют друг с другом. В результате конкуренции дипольного взаимодействия между ними и магнитной энергии эти капли распадаются на более мелкие, их размер в поле 1 T достигает размера магнитного полярона. Предложено объяснение расхождения наших результатов с часто наблюдаемым экспериментально увеличением размера капель с увеличением внешнего магнитного поля. С ростом толщины пленки растет и доля ферромагнитной доли в них, но не пропорционально их толщине. В пленке на STO (сжатой на 0.9%) характеристические температуры $T_{\mathrm{C}}$ и $T_{\mathrm{N}}$ оказались ниже, чем в пленке на подложке LAO. Диаметр ферромагнитных капель как максимальный при $H$ = 0.01 T, так и минимальный при $H$ = 1 T оказался примерно таким же, как и в разнотолщинных пленках.