Коллективный спектр когерентных кристаллов

На примере простейших моделей исследован спектр коллективных возбуждений когерентных кристаллов (КК) [1, 2]. Участки спектра с импульсами, близкими к нулевому и к векторам обратной решетки, соответствуют двум типам звука (“жидкому” – в основном колебания плотности при неизменной решетке, и “твердому” – в основном колебания решетки) и возбуждениям типа коротковолновых колебаний плотности, содержащим, в частности, длины волн короче периода решетки; последние возбуждения можно также интерпретировать как длинноволновые колебания амплитуды решетки (с “плазмонным” характером зависимости частоты от волнового вектора).